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在确定磁场强度下，阳极等离子体密度和稳定性决定了引出离子束流密度的大小及其波动幅度。

带电粒子束在穿过加速结构时激起的尾场，会导致束流能散和发射度的增大。

在第一微波带片与原子束源之间的原子束流中置放待测样品。

研究了高能束流表面加工与处理中的特殊热物理问题。

目前，科学家一般利用根据巨磁阻效应建造的过滤器来极化电子束流。

然而八极铁的非线性效应会改变束流的动力学孔径，影响注入效率，从而限制流强的进一步提高。

实验表明碳纤维阴极输出束流和二极管电压稳定，重复性好。

为定量研究和分析环境温度对合肥光源的电子束流轨道的影响，建立了环境温度监测系统。

在粒子加速器中，束流自身的非线性空间电荷场将直接导致束流发射度的增长。

由于我们有束流积分设备，可控制膜厚在纳米量级到纳米多层膜。

给出了束流有效发射度的增长关系和边界方程式。

实验中赏试使用不同的靶材料和辅助气体产生负离子，以提高负离子束的束流强度。

主要介绍了该终端的束流制备方法和束流线的布局、性能参数和束流光学设计计算结果。

介绍了束流变换器的原理及其性能。

描述一个适用于适形治疗和调强治疗的散射式质子束流配送系统。

主要介绍虚拟仪器在加速器束流测量中的应用。

可提高低能离子束的传输效率和束通道的最大传输束流。

这表明，STAR探测器在较低能量下运行良好，具有进行束流能量扫描的能力。

接下来，他们用粒子束流和高强光线来冲击样本，这些对样本不会造成任何损伤。

同轴负载结构的实现可使聚焦线圈和加速管冷却系统的安装变得方便，使束流品质得以提高。

在机器研究过程中观察到束流集体不稳定性可以被八极磁场产生的朗道阻尼很好地抑制。

因此，为使在高能直线加速器出口获得尽可能好的束流品质，严格控制束流在加速器中的轨道是至关重要的。

在环注入调试中发现了束流积累限制的原因。

同时，9个法拉第筒组成的阵列用来测量等离子体引出束流分布。

结果：在束流强度不变的情况下，18F-产量总体上随着轰击时间的延长而增长。

调节引出电极Y，使得聚焦杯获得束流极大值。

结论：采用大束流强度、短轰击时间生产大量的18F-不可取。

利用动力学理论得到了电子平衡态分布函数以及环形束流的径向位置和通道内电磁场的自洽解。

大幅度提高束流强度虽然可以提高18F-产量，但18F-的产量很不稳定。

根据一维束流理论以及能量守恒定律，建立液力变矩器转矩传递的数学模型。

最近，费米实验室研究人员在明尼苏达州首丹矿井里的探测器注入了中微子束流。

尾场是影响束流传输甚至破坏束流的有害模式，有效抑制尾场非常重要。

阐述了基于网络控制技术的分布式束流剖面测控系统。

插件有4路时钟输出，它被来自束流探测器感应的束流拾取信号锁相。

根据HIRFL加速器的束流纵向匹配要求及实际情况，给出了新B1聚束器腔体的具体设计方案。

本工作还分析了QWR腔电磁场的不对称性对束流输运的影响。

其中的许多监测器测量时无需截断束流，能够实时测量，测量精度高。

背压对束流区域外电荷交换离子影响较为显著，不可忽略。

本实验是利用中国原子能科学研究院的HI-13串列加速器产生的中子束流完成的。

可以用于离子束流与金属表面碰撞过程的研究等。

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